تعیین دقیق خم شدن باند سطحی در فیلم های N-Ga-gan توسط طیف سنجی عکسبرداری با اشعه ایکس وابسته به زاویه

ما یک مطالعه منظم از خم شدن باند سطح در N-Ga-polar با غلظت های مختلف دوپینگ Si توسط طیف سنجی فوتوالکترون اشعه ایکس وابسته به زاویه ای (ADXPS) ارائه می دهیم. انرژی اتصال سطح هسته GA 3D و N 1 S در فیلم های N-Gan با افزایش زاویه انتشار ، من افزایش می یابد. ه. ، عمق پروب ، که خم شدن باند سطح به سمت بالا را نشان می دهد. با قرار دادن طیف های سطح هسته GA 3D در زاویه های مختلف انتشار و در نظر گرفتن اثر یکپارچه پتانسیل الکترواستاتیک ، انرژی سطح هسته در لایه بالایی سطح به خوبی اصلاح می شود ، بنابراین ، خم شدن باند سطح به طور دقیق ارزیابی می شود. برای GAN دوپ متوسط ، پتانسیل الکترواستاتیک را می توان با تقریب بالقوه خطی به سادگی منعکس کرد. با این حال ، برای نمونه های GAN بسیار دوپ شده ، که در آن عمق فوتوالکترون با عرض منطقه بار فضا قابل مقایسه است ، از تقریب تخریب درجه دوم برای پتانسیل الکترواستاتیک برای درک بهتر اثر خم شدن باند سطح استفاده شد. کار ما دانش در مورد تعیین خم شدن باند سطح توسط ADXP ها را بهبود می بخشد و همچنین راه را برای مطالعه اثر خم شدن باند در رابط هتروساختارهای مبتنی بر GAN هموار می کند.

معرفی

گروه III-Nitrides و آلیاژهای مرتبط در سالهای اخیر علاقه های تحقیقاتی قابل توجهی دریافت کرده اند که عمدتاً به دلیل مزایای آنها در برنامه های کاربردی با قدرت/سرعت بالا 1،2،3،4 است. اثرات قطبی سازی خود به خودی و پیزوالکتریک بزرگ در گالیم نیترید (GAN) باعث خم شدن باند بزرگ در لایه سطح و همچنین در رابط ناهمگونی 5 می شود. خم شدن باند سطح با اصلاح خصوصیات اصلی الکترونیکی و کارآیی آنها 6 نقش مهمی در دستگاه های نیمه هادی ایفا می کند. خم شدن باند سطح الکترون مؤثر ناشی از افزایش پیچیده سهم از بارهای سطح سطح موضعی و بارهای قطبی سازی در کریستال Wurtzite GAN است و به طور مستقیم بر عملکرد دستگاه تأثیر می گذارد. گزارش شده است که لایه های GAN Ohmic به شدت Si Doped ، در تماس جانبی با گاز الکترون دو بعدی در کانال GAN ، می تواند به طور چشمگیری ویژگی های DC و RF را در ترانزیستورهای تحرک الکترونی با GAN بهبود بخشد (GAN-HEMT) 8. با این حال ، گزارش های اندکی در مورد مطالعه خم شدن باند سطح در GAN با چگالی دوپینگ مختلف ، به ویژه در فیلم های GAN بسیار دوپ وجود دارد. بنابراین ، تعیین دقیق خم شدن باند سطح در GAN دوپ شده مختلف ، بسیار مطلوب است تا عارضه فیزیک دستگاه نیمه هادی را نشان دهد.

طیف سنجی فوتوالکترون اشعه ایکس وابسته به زاویه ای (ADXPS) به عنوان یک روش حساس به سطح برای تعیین خم شدن باند سطح 9،10،11 استفاده شده است. با کاهش زاویه انتشار فوتوالکترون θ مورد احترام به سطح نمونه ، می توان حساسیت سطح طیف سنجی فوتوالکترون را افزایش داد زیرا عمق تشخیص فوتوالکترون توسط یک عامل گناه (θ) 12 کاهش می یابد. بنابراین ، با اندازه گیری تغییر طیف های فوتوالکترون در زاویه های مختلف انتشار ، می توان میزان خم شدن باند سطح را بدست آورد. با این حال ، هنگام در نظر گرفتن وضعیت واقعی یک سطح با خم شدن باند ، اوج فوتوالکترون سطح هسته جمع آوری شده در واقع ادغام فوتوالکترون ها است که از چندین لایه اتمی زیرسطحی به جای بالاترین لایه سطح سطح می آیند. در ارزیابی خم شدن باند ، میزان خم شدن باند سطح با تفاوت در انرژی سطح هسته در بالاترین لایه اتمی و مقدار مربوطه در بخش عمده تعیین می شود ، در حالی که ، اوج فوتوالکترون اندازه گیری شده بدون عملکرد تجزیه در بالاترین لایه سطح انتظار می رودبه دلیل اثر جدایی ناپذیر ، که ممکن است منجر به دست کم گرفتن یا بیش از حد بیش از حد خم شدن باند 13،14،15 شود ، منتقل می شود. برای بهبود صحت تجزیه و تحلیل ، ما اوج واقعی فوتوالکترون را از عمق تشخیص مختلف با انجام روشی از تجزیه اوج برای از بین بردن اثر یکپارچه سازی ناشی از پتانسیل الکترواستاتیک استخراج می کنیم. پس از تصحیح عملکرد تجزیه ، می توان وابستگی انرژی اتصال به سطح هسته واقعی به عمق تشخیص را بدست آورد و دقت ارزیابی خم شدن باند را بهبود می بخشد. در این مقاله ، نمونه های N-GA-polar با تراکم مختلف دوپینگ Si با استفاده از ADXP ها مورد بررسی قرار گرفته است. طیف های سطح هسته 3D GA با در نظر گرفتن خم شدن باند به دلیل پتانسیل الکترواستاتیک تحت تأثیر چگالی دوپینگ همراه با بارهای موضعی روی سطح ، به درستی مورد بررسی قرار گرفت. در مورد فیلم های GAN دوپینگ متوسط Si ، پتانسیل الکترواستاتیک را می توان به سادگی با یک رابطه خطی با عمق با تصحیح تجزیه. در حالی که ، در مورد دوپ شده به شدت Si ، به دلیل پتانسیل بار شیب فضا ، تقریب تخریب درجه دوم منطقی تر از تقریب پتانسیل خطی در محاسبه تجزیه تجزیه خم باند سطح است. با تصحیح تجزیه ، خم شدن باند سطح در فیلم های مختلف چگالی دوپینگ دقیقاً مشخص می شود.

نتایج و بحث

یک نمودار باند شماتیک برای اندازه گیری خم شدن باند سطح در شکل 1 (a) بیان شده است. خم شدن باند سطح (BB) در GAN را می توان از انرژی اتصال سطح هسته ، مانند GA 3D یا N 1 S و سایر خصوصیات ذاتی GAN ، همانطور که در 6،9 زیر توضیح داده شده است: تعیین کرد:

$$>,>(>)=<(_-_)>_>>+_-_-<(_-_)>_>>$$کجا ، (e_کلوچه- e_حرفهای)_انبوهآیا اختلاف انرژی اتصال بین سطح هسته و باند حداکثر حداکثر در فله GAN است که یک ماده ثابت است ، E_جفشکاف باند گان (3. 45 ولت 16) ، e_جفموقعیت باند هدایت با توجه به سطح فرمی است و به غلظت دوپینگ بستگی دارد ، (e_کلوچه- e_حرفهای)_سطحانرژی سطح هسته ای است که به انرژی سطح فرمی در سطح GAN ارجاع می شود ، که با چگالی دوپینگ و حالت های سطح تغییر می کند. برای مقایسه ، سه نوع فیلم GAN Si Doped مورد بررسی قرار گرفت ، با سطح دوپینگ 10 × 10 17 سانتی متر −3 (نمونه 1) ، 10 4 18 سانتی مت ر-3 (نمونه 2) و 10 × 10 19 سانتی مت ر-3 (نمونه3) ، به ترتیب. تراکم دوپینگ با اندازه گیری طیف سنجی جرمی یون ثانویه (SIMS) تأیید می شود. برای نمونه 1 (S1) ، e_cمحاسبه می شود 0. 03 ولت بالاتر از سطح فرمی. با افزایش چگالی دوپینگ ، سطح فرمی به سطح بالاتری منتقل می شود. اشمیه_cبرای نمونه 2 (S2) و نمونه 3 (S3) 0. 03 ولت و 0. 1 ولتاژ زیر سطح فرمی محاسبه می شود.

شکل 1 (b) طیف XPS از طیف سطح هسته GA 3D ، و همچنین باند Valance S2 را نشان می دهد ، که در زاویه انتشار θ = 85 درجه جمع آوری شده و به عنوان نقاط و خطوط سیاه نشان داده شده است. با استفاده از تفریق پس زمینه شرلی و ترکیبی از شکل های خط گاوسی و لورنتزیان ، طیف 3D GA را می توان در چهار قله قرار داد ، مطابق با GA-N ، GA-O ، GA-GA اوراق قرضه و N2. بالاترین قله متناسب در 19. 48 ولت از باند GA-N سرچشمه می گیرد. حداکثر باند Valance (VBM) با رهگیری شیب در لبه پیشرو طیف باند Valance با خط پایه تعیین می شود ، که توسط خط جامد آبی در شکل 1 (b) نشان داده شده است. اختلاف انرژی (e_کلوچه- e_حرفهای)_انبوهمحاسبه می شود که 17. 48 ولت باشد ، که مطابق با مقادیر گزارش شده برای GAN فله 17،18،19،20 است.

شکل 2 ( A-C) طیف سطح هسته GA 3D را در زوایای مختلف انتشار در نمونه های مختلف GAN دوپ شده SI نشان می دهد. همانطور که در شکل 2 (a) نشان داده شده است ، ویژگی GA 3D_(GA-N)اوج در S1 با افزایش زاویه انتشار θ به سمت انرژی بالاتر تغییر می کند. در واقع ، عمق فرار فوتوالکترون به زاویه انتشار (θ) در یک رابطه ساده از λ sin (θ) بستگی دارد ، جایی که λ میانگین رایگان مسیر آزاد فوتوالکترون ها است. مقدار λ برای فوتوالکترون های GA 3D در GAN 2. 6 نانومتر است ، همانطور که با روش TPP-2M 21 در پایگاه داده NIST 22 محاسبه می شود. بنابراین ، انرژی اتصال GA 3D_(GA-N)اوج با افزایش عمق تشخیص (حدود 3 λ) به صورت یکنواخت افزایش می یابد ، همانطور که در درج شکل 2 نشان داده شده است ، دلالت بر خم شدن باند به سمت بالا در لایه سطح GAN وجود دارد. پدیده خم باند به سمت بالا مشابه نیز می تواند به وضوح در GA 3D مشاهده شود_(GA-N)قله های S2 و S3 ، همانطور که در شکل 2 (B ، C) نشان داده شده است. علاوه بر این ، میزان تغییر اوج نمونه بسیار دوپ شده (S3) از S1 و S2 بزرگتر است ، نشان می دهد که یک برقی داخلی معادل بزرگتر در S3 وجود دارد. ذکر شده است که تغییر انرژی اتصال مشابه نیز می تواند در طیف قله های N 1 S نمونه های مختلف GAN دوپ شده Si مشاهده شود ، همانطور که در شکل 2 نشان داده شده است ( D-F).

همانطور که قبلاً 5 گزارش شده است ، یک شیب بالقوه داخلی به دلیل قطبش بزرگ خود به خود در مواد GAN وجود دارد. قطبش خود به خودی N-Ga-gan منجر به بارهای محدود به سطح منفی می شود ، در حالی که هزینه های اهدا کننده مثبت تشکیل شده در N-GAN ، بار سطح منفی ناشی از قطبش را جبران می کند و یک لایه تجمع الکترونی را تشکیل می دهد ، که باعث خم شدن باند صعودی 6 می شودبشرهمانطور که در شکل 1 (a) نشان داده شده است ، سطح هسته (e_CL) ، VBM (e_v) و حداقل باند هدایت (e_c) همه به سمت بالا در لایه سطح Ga-polar n-gan خم می شوند. مشخص شده است که یک طیف سطح هسته به دست آمده توسط ADXPS یکپارچه سازی از انتشار دهنده فوتوالکترون ها در عمق تشخیص سطح بالاترین سطح است. همانطور که در شکل 3 به صورت شماتیک بیان شده است ، طیف اندازه گیری شده بدون تجزیه نشان داده شده توسط خط سیاه جامد ، ادغام طیف واقعی در هر نقطه عمق در امتداد سطح هسته خم است که توسط خطوط رنگ نقطه نقطه نمایش داده می شود. یعنی ، خطوط رنگی Dash Dot ، طیف های تجزیه شده را در نقطه عمق مختلف انجام داد. با توجه به پوسیدگی نمایی از شدت XPS ، آموزشی است که سهم فوتوالکترون های ساطع شده از یک لایه عمیق تر از سهم فوتوالکترون ها از یک لایه کم عمق غرق می شود و باعث می شود موقعیت اوج انرژی به دلیل انرژی اتصال اصلی به دلیل تغییر انرژی اصلی تغییر کند. تأثیر ادغام. به عبارت دیگر ، برای یک ساختار باند الکترونیکی با خم شدن به سمت بالا ، حداکثر اندازه گیری اوج یکپارچه فوتوالکترون بدون تجزیه انتظار می رود از انرژی اتصال تجزیه شده تجزیه شده در آن عمق دور شود ، که توسط خطوط سیاه شکسته در شکل 3 هدایت می شود ، وبنابراین ، میزان خم شدن یا بیش از حد بر روی مقدار خم شدن باند از مقادیر موجود در سطح را نشان می دهد.

بر اساس قله های سطح هسته ADXPS که در زاویه های مختلف انتشار جمع آوری شده است ، ما وابستگی انرژی اتصال دهنده فوتوالکترون را به عمق در لایه زیرین با استفاده از روشی از تجزیه اوج برای از بین بردن اثر یکپارچه ناشی از پتانسیل الکترواستاتیک استخراج می کنیم. به طور خلاصه ، یک طیف سطح هسته اندازه گیری شده به عنوان تابعی از انرژی اتصال ، به شرح زیر 23 داده شده است:

$ $ i (e) =<int>_^<infty>_ (e- psi (z)) exp (- frac<lambda ,sin , heta>) DZ $ $

جایی که ، z عمق سطح فله ، من است₀(ه) به طیف سطح هسته معمولی با انرژی اوج e اشاره دارد. ψ (z) مخفف پتانسیل الکترواستاتیک فرض شده است. λ میانگین غیرقانونی مسیر آزاد فوتوالکترون ها است. اینجا ، من₀(e-ψ (z)) می تواند با عملکرد شبه ووگت 24 بیان شود:

$$_ (e- psi (z)) =_ [ alpha ، exp (- mathrm ، 2 frac<<(E-psi (z))>^><<(F/2)>^>)+(1- alpha) frac<1+frac<<(E-psi (z))>^><<(F/2)>^>>]$$

کجا ، من₀₀، α و F شدت طیف سطح هسته ، نسبت عملکرد گاوسی و عرض کامل در نیمی از حداکثر (FWHM) از طیف سطح هسته به ترتیب است. همانطور که در شکل 4 نشان داده شده است ، انرژی اتصال اندازه گیری شده از GA 3D_(GA-N)قله توسط محافل جامد سیاه به عنوان تابعی از عمق تشخیص ترسیم شده است. خطوط متراکم آبی برای نشان دادن موقعیت های اوج انرژی های اتصال دهنده که با عمق تشخیص به روش خطی تغییر می کنند ، نشان می دهد ، نشان دهنده خم شدن باند سطح موجود در هر سه نمونه است. با این حال ، موقعیت اوج هر طیف جمع آوری شده در زاویه های مختلف انتشار در واقع نشان دهنده سهم یکپارچه فوتوالکترون ها از عمق تشخیص مختلف تا سطح نمونه است. برای فهمیدن انرژی اتصال واقعی فوتوالکترون که از عمق مشخصی ساطع می شود ، لازم است که اوج اندازه گیری شده را با توجه به معادلات (2 ، 3) از بین ببریم. اول ، ما یک گرادیان بالقوه داخلی یکنواخت را در سطح Ga-polar n-gan و ψ (z) در نظر می گیریم. یک رابطه خطی با Z است. با تجزیه از طیف های اندازه گیری شده در زاویه های مختلف انتشار ، ما وابستگی انرژی اتصال سطح واقعی هسته را به عمق تشخیص ، که توسط خطوط شکسته قرمز در شکل 4 نشان داده شده است ، به دست آوردیم.₀، در جدول اول خلاصه شده است. برای مقایسه ، انرژی اتصال در بالاترین لایه سطح توسط اتصالات خطی داده های اندازه گیری شده بدون تجزیه توسط E بیان شده است_s.

به طور خلاصه ، برای GAN متوسط دوپ شده ، به دلیل عرض کاهش بیشتر ، پتانسیل سطح الکترون مؤثر را می توان با تقریب خطی به سادگی منعکس کرد ، در حالی که در GAN بسیار دوپ شده ، تقریب تخریب درجه دوم کاربردی تر است. علاوه بر این ، با محاسبه خم شدن باند سطح ، طبق Eq.(1) ، خم شدن باند سطح برای سه تراکم دوپینگ مختلف پس از تصحیح تجزیه به ترتیب 1. 53 ولت ، 1. 72 ولت و 1. 73 ولت برای S1 ، S2 و S3 محاسبه می شود.

نتیجه

به طور خلاصه ، ما یک مطالعه منظم در مورد خم شدن باند سطح از Ga-polar n-gan با چگالی مختلف دوپینگ Si از طریق ADXPs انجام دادیم. انرژیهای اتصال دهنده برای GA 3D و N 1 S در فیلم های GAN با افزایش عمق تشخیص افزایش می یابد و حاکی از خم شدن باند سطح به سمت بالا است. با توجه به تأثیر ادغام ناشی از میدان الکتریکی داخلی در نمونه های خم شدن باند ، ما با کم کردن اثر یکپارچه انرژی اتصال سطح هسته را اصلاح کردیم و مقدار خم شدن باند سطح را به درستی تعیین کردیم. مطالعه ما تأیید می کند که سهم عمده از لایه های سطح حاصل می شود. برای GAN دوپ متوسط ، پتانسیل سطح الکترون مؤثر را می توان با یک تقریب ساده خطی نشان داد. برای GAN بسیار دوپ ، جایی که عمق انتشار فوتوالکترون با عرض منطقه بار فضا قابل مقایسه است ، یک تقریب تخریب درجه دوم باید برای شبیه سازی توزیع بالقوه داخلی با اثر خم شدن باند سازگار باشد.

مواد و روش ها

تهیه نمونه

سه فیلم مختلف Ga-polar Ga-polar si با ضخامت 1μm در بسترهای 2 اینچی P-Type Si (111) با لایه های بافر GAN بدون استفاده از 1. 5 میکرومتر در بین توسط رسوب بخار شیمیایی آلی فلزی رشد یافت. غلظت حامل سه نمونه در محدوده (8. 5-9. 5) × 10 17 سانتی متر −3 برای نمونه 1 ، 10 4 18 سانتی متر −3 برای نمونه 2 و 10 × 10 19 سانتی متر - 3 برای نمونه 3 ،همانطور که با استفاده از اندازه گیری HALL مشخص می شود و توسط طیف سنجی جرم یون ثانویه (SIMS) تأیید می شود.

خصوصیات ADXPS

ADXPS با استفاده از یک سیستم Phi 5000 Versaprobe II مجهز به یک منبع اشعه ایکس تک رنگ (1486. 6 ولت) ، برای به دست آوردن سطح هسته و طیف ساختار باند Valance از همه نمونه ها انجام شد. طیفهای سطح هسته توسط یک پس زمینه از نوع شرلی کم و با استفاده از شکل خط گاوسی و لورنتزیان مجهز شدند. حداکثر باند Valance با برون یابی یک تناسب خطی از لبه پیشرو عکس باند Valance به پایه تعیین شد. کالیبراسیون انرژی اتصال با استفاده از نمونه های استاندارد طلا (AU) ، نقره (Ag) و مس (مس) با تنظیم AU 4F انجام شد_7/2، AG 3D_5/2، مس 2p_3/2قله در انرژیهای اتصال به ترتیب 0. 1 83 83. 96 ولت ، 0. 1 ± 368. 21 ولتاژ و 0. 1 ± 932. 62 ولتاژ ولت. طیف XPS در زاویه های انتشار مختلف θ از 10 تا 85 درجه ، با توجه به سطح نمونه ، انجام شد. لبه فرمی با استفاده از یک نمونه استاندارد نقره ای پاک (AG) تمیز و خالص و در محل ، کالیبره شد و انرژی اتصال را در 0. 00 ولت تنظیم کرد. برای کالیبراسیون بیشتر اثر شارژ ، طیف ها به موقعیت اوج سطح هسته C1S به 284. 8 ولت برای هر نمونه ارجاع شدند.

خصوصیات tof-sims

غلظت Si doped در N-Gan با استفاده از یک پرتو یون BI+ با انرژی 30 کیلو ولت و جریان پالس 3. 5 PA برای تجزیه و تحلیل تأیید شد. پاشیدن عمق با استفاده از پرتو CS+ 2 کیلو ولت و 75 سدیم برای تولید دهانه 200 × 200 میکرومتر انجام شد. منطقه تجزیه و تحلیل در مرکز دهانه 50 میکرومتر 50 میکرومتر بود. یون ها در حالت تشخیص یون منفی جمع آوری شدند.

منابع

1. Bermudez ، V. M. علم اساسی سطح وورتزیت گالیم نیترید. موج سواری. علمیRep 72 ، 147-315 (2017). ArticleadScasgoogle Scholar
2. Ponce ، F. A. & Bour ، D. P. نیمه هادی های مبتنی بر نیترید برای دستگاه های تابش نور آبی و سبز. طبیعت 386 ، 351-359 (1997). ArticleadScasgoogle Scholar
3. Schubert ، E. F. & Kim ، J. K. منابع نور جامد با هوشمندی. Science 308 ، 1274 1278 (2005). ArticleadScasgoogle Scholar
4. Krames ، M. R. et al. وضعیت و آینده دیودهای دارای نور پر قدرت برای روشنایی حالت جامد. J. Display Tech. 3 ، 160-175 (2007). ArticleadScasgoogle Scholar
5. Ambacher ، O. et al. گازهای الکترونی دو بعدی ناشی از اتهامات قطبی سازی خود به خودی و پیزوالکتریک در ناهمگونی های N- و Ga-Face/GAN. J. Appl. فیزیک85 ، 3222-3333 (1999). ArticleadScasgoogle Scholar
6. Bartoš ، I. et al. خم شدن باند الکترون از سطوح GAN قطبی ، نیمه قطبی و غیر قطبی. J. Appl. فیزیک119 ، 105303 (2016). Articleadsgoogle Scholar
7. Yang ، J. ، Eller ، B. S. & Nemanich ، R. J. Band Band Bending و تراز باند لایه اتمی تقویت شده پلاسما دی الکتریک های موجود در نیترید گالیم Ga- و N-Face. J. Appl. فیزیک116 ، 123702 (2014). Articleadsgoogle Scholar
8. Shinohara ، K. et al. گان های GAN-GAT خود با هم تلقین شده با مخاطبین Ohmic N + -Gan به شدت دوپ شده به 2deg. جلسه بین المللی دستگاه های الکترونیکی 2012. 27. 2. 1-27. 2. 4 (2012).
9. Eller ، B. S. ، Yang ، J. & Nemanich ، R. J. اثرات قطبی سازی GAN و Algan: بار قطبی سازی ، خم شدن باند و حالت های سطح الکترونیکی. J. Electron. مادر43 ، 4560-4568 (2014). ArticleadScasgoogle Scholar
10. Duan ، T. L. ، Pan ، J. S. & Ang ، D. S. بررسی خم شدن باند سطح GA-Face GAN توسط فوتوالکترون اشعه ایکس حل شده با زاویه. طیف سنجیECS J. Solid State Sci. تکنول5 ، 514-517 (2016). Articlegoogle Scholar
11. Akazawa ، M. et al. اندازه گیری جبران کننده های باند Valence از هتروساختارهای Inaln/GAN رشد یافته توسط اپیتاکس فاز بخار فلزی و آلی. J. Appl. فیزیک109 ، 013703 (2011). Articleadsgoogle Scholar
12. Paynter ، R. W. یک آغازگر ARXPS. J. Electron. طیف سنجیRETO. پدیده169 ، 1-9 (2009). ArticleCasgoogle Scholar
13. Bartoš ، I. et al. خم شدن باند الکترونی و حساسیت به سطح: طیف سنجی فوتوالکترون اشعه ایکس از سطوح GAN قطبی. موج سواری. علمی664 ، 241 245 (2017). Articleadsgoogle Scholar
14. Margaritondo ، G. ، Gozzo ، F. & Coluzza ، C. Band Band در رابط های نیمه هادی و تأثیر آن بر روی شکل خط عکس. فیزیکRev. B 47 ، 9907-9909 (1993). ArticleadScasgoogle Scholar
15. Xu ، X. و همکاران. تأثیر خم شدن باند و قطبش بر جبران باند Valence توسط طیف سنجی فوتوالکترون اشعه ایکس اندازه گیری می شود. J. Appl. فیزیک107 ، 104510 (2010). Articleadsgoogle Scholar
16. Paisley ، M. J. et al. رشد نیترید گالیم فاز مکعب توسط اپیتاکس پرتو مولکولی اصلاح شده. J. vac. علمیتکنولA 7 ، 701-705 (1989). ArticleadScasgoogle Scholar
17. Ye ، G. et al. تراز باند بین GAN و ZRO2 که توسط رسوب لایه اتمی تشکیل شده است. کاربردفیزیککاهنده105 ، 022106 (2014). Articleadsgoogle Scholar
18. میشرا ، م. و همکاران. رویکرد جدید برای تمیز کردن گان. سطوحمادرتمرکز 3 ، 218-223 (2014). ArticleCasgoogle Scholar
19. وو ، C. I. و همکاران. GAN (0001)-(1 × 1) سطوح: ترکیب و خواص الکترونیکی. J. Appl. فیزیک83 ، 4249-4252 (1998). ArticleadScasgoogle Scholar
20. هوانگ ، آر. و همکاران. مطالعه XPS وابسته به زاویه ای از خم شدن باند سطح بر روی Ga-polar n-gan. کاربردموج سواری. علمی440 ، 637-642 (2018). ArticleadScasgoogle Scholar
21. Tanuma ، S. ، Powell ، C. J. & Penn ، D. R. محاسبات میانگین مسیرهای آزاد الکترونیکی. V. داده ها برای 14 ترکیب آلی در محدوده 50-2000 EV. موج سواری. مقعد رابط. 21 ، 165-176 (1994). ArticleCasgoogle Scholar
22. پاول ، C. J. و Jablonski ، A. Nist Electron Electron Inelastic-Mean-Path. v1. 2 https://www. nist. gov/sites/default/files/document/srd/srd71users guidev1-2. pdf (2010).
23. Briggs ، D. & Seah ، M. P. تجزیه و تحلیل سطح عملی توسط طیف سنجی فوتوالکترون Auger و اشعه ایکس (جان ویلی و Sons Ltd ، Chichester ، 1983).
24. Sanchez-Bajo ، F. & Cumbrera ، F. L. استفاده از عملکرد شبه ویوگ در روش واریانس تجزیه و تحلیل گسترش خط اشعه ایکس. J. Appl. کریست30 ، 427-430 (1997).
25. Kraut ، E. A. ، Grant ، R. W. ، Waldrop ، J. R. & Kowalczyk ، S. P. سطح نیمه هادی سطح به باند حداکثر تفاوتهای انرژی اتصال: تعیین دقیق توسط طیف سنجی فوتوالکترون اشعه ایکس. فیزیکRev. B 28 ، 1965-1977 (1983). ArticleadScasgoogle Scholar

سپاسگزاریها

نویسندگان از بنیاد ملی علوم طبیعی چین سپاسگزار هستند (گرانت شماره 61604167). ما از پشتیبانی فنی از سکو برای Nano-X از Sinano ، CAS سپاسگزاریم.

اطلاعات نویسنده

نویسندگان و وابستگی ها

1. ایستگاه کاری نانوتکنولوژی خلاء به هم پیوسته (Nano-X) ، انستیتوی سوژو نانو-فناوری و نانو-بونیکس (سینونو) ، آکادمی علوم چینی (CAS) ، سوژو ، 215123 ، چین یانفی ژائو ، رونگ هوانگ ، زلینگ هاوانگ ، فانگسن ، جیا ، جیا ، جیاگوسی. فنگ ، یک دینگسون و هوی یانگ
2. آزمایشگاه کلیدی Nanodevice و برنامه های کاربردی ، آکادمی علوم چین (CAS) ، سوژو ، 215123 ، چین Hongwei Gao ، Qian Sun & Hui Yang

1. یانفی ژائو